紡績乾物_の深さは溶融紡糸工程の一般的な特徴を分析する。

　　溶融紡糸は一元系であり，主に高分子溶融體糸條と冷卻媒質間の熱伝達に関連し，紡糸系に組成の変化はない。その主なプロセスは紡糸溶融體の調製を含み、溶融體は噴霧孔から押し出され、溶融糸條の引張り、冷卻硬化及び糸狀の給油と巻線を含む。

　　溶融紡糸紡績程は図9-1に示す。

溶融體は一定のポンプ供給量でフィラメント穴から押出し、紡績工程で溶融體にスプレー穴の中のせん斷変形、噴出膨脹大、引張変形、細流の冷卻と固化が発生し、一定の超分子構造を持つ初生繊維が形成される。

1、紡績程上の糸の直徑変化と速度分布

溶融液が噴霧孔から押し出された後、溶融法から応力への作用によって膨脹が発生し、その後細流が次第に加速され、伸縮され、冷卻硬化後、速度と繊維直徑が変化しなくなります。

細流の引張歪速度（すなわち軸方向速度勾配世）によって、全體の紡績工程を押出膨脹の大きい領域、変形領域、および固化した糸條運動領域の3つの領域に分けることができ、図9-2に示すように。

　　第一區と第二區の境目は直徑の膨脹が一番大きい部位に対応しています。普通はスプレーボードから1 ommを超えません。第二の領域は伸縮流動を発展させる主要な領域であり，合計長は紡糸條件によって異なり，通常50～150 cm程度である。

この領域の中世には極めて大きな値が現れ、空気冷卻作用のために細流溫度が下がり、粘度が高くなり、細流が長くなり、溶融體の大分子が前配向するようになった。第二エリアは冷卻條件を制御するキーエリアでもあります。第三領域はフィラメントを固化する運動領域であり、この時の繊維の速度と直徑はほぼ変わらない＝o、融液細流は完全冷卻の固體初生繊維に転化し、実質的に繊維は凝固溫度から室溫近くまで冷卻し続けるため、冷卻領域である。

2、溶融紡糸過程の動力學

溶融糸狀の過程で，ポリエステル溶融體は噴霧孔から押し出された後，巻線力の軸方向引張作用を受け，一方，ワイヤストリップは運転中に種々の抵抗を克服して伸長されて細分化される。紡績程上の糸條の力受け狀況を図9-3に示します。

　　フィラメントヘッド(x=0)からフィラメントヘッドxまでの張力Fext(x)は、Fext=Fi(x)+Fs(x)+Ff(x)+Fr(0)-Fg(x)と表されます。

式の中でFext(x)はxのところでの糸の巻き取り張力、Fi(x)は糸の軸方向の加速運動のために克服する慣性力、Fs(x)は糸の棒が紡ぐ過程で顧客服の表面張力を必要とします。Ff(x)は空気が糸の表面に生じる摩擦抵抗です。Fr(0)は溶融體の細い流がフィラメントの出口で軸方向に引っ張り流動する時に重力の流れを克服します。

巻線（x=L）には、Fext(L)=Fr(L)=Fi(o)+Fs(0)+Ff(0)+Fg(0)-Fg(0)と書くことができます。

上式において表面張力Fs（0）は線條が液狀にある小段領域に存在し、表面張力Fs（0）と重力Fg（0）は従來のスピニングまたは高速スピニングにおいて総繊維張力の割合が1%未満であるため、無視できる。

慣性力Fi(0)は、紡績程上の糸のみに加速運動の範囲內に存在するため、糸が固化した後、速度は変化せず、慣性力はゼロとなり、摩擦抵抗Fi(0)は、スプレー板に近いところにあって、メルトワイヤの速度が特に小さいため、空気抵抗も極めて小さい。

実際には，空気摩擦抵抗の大部分は巻線速度に到達した後の細線棒に寄與し，スピニング速度の二乗と共に増加した。低速紡糸の場合、空気摩擦抵抗は総張力にあまり寄與しないが、高速紡糸の場合、空気摩擦抵抗は無視できない要素である。

スプレーホールの出口（x 0=0）では、レオロジー抵抗Fr（0）は次の通りである。

　　式中：axx（0）は溶融體細流の噴霧孔出口における平均引張応力であり、R 0は噴霧孔半徑である。

　　巻線張力は紡糸條件（巻線速度と水銀貢量、冷卻條件または押出融液のレオロジー特性）に対して極めて感銘的であるため、工業紡糸過程におけるプロセスの安定性を特徴づけるために用いることができる。